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圖15-3示出無源二端網絡和有源二端網絡的化簡。我們可以看到，有源二端網絡和無源二端網絡所化簡的電路，區別也是在于是否含有電源。根據戴維南定理可以把有源二端網絡化簡為帶內阻的電壓源，諾頓定理可以把有源二端網絡化簡為帶內阻的電流源。我們以一個例子來推理一下有源二端網絡的等效替換過程，如下圖15-4所示。
對于無源二端網絡（僅含線性電阻），根據線性電路的性質，我們可以通過利用電阻的串并聯和星形-三角形連接的等效變換簡化為一個電阻，即等效電阻。對于一個既含線性電阻又含獨立電源的有源二端網絡，又該如何化簡呢？或者說它的等效電路是什么？戴維南定理和諾頓定理可以回答這個問題。
戴維南定理，又稱戴維寧定理，它表示：任何一個有源二端線性網絡，都可以用一個理想電壓源和電阻串聯的組合來等效代替。
諾頓定理：任何一個有源二端線性網絡，都可以用一個理想電流源和電阻并聯的組合來等效代替。
基于戴維南定理和諾頓定理在電路分析中的解決方法大同小異，曹老師僅對戴維南定理進行展開講解，所以諾頓定理我也就不作詳解，大家感興趣的可以私下自行學習。
在這里我要對曹老師的課程內容進行補充說明一下，所謂電源其實指的是獨立電源，獨立電源是區別于下次要學的受控電源。理想情況下，獨立電源兩端的電壓或電流是恒定的，如干電池、發電機等；而受控源兩端的電壓或電流是可變的，如模擬電路中的放大電路等。另外，二端網絡也叫一端口網絡，所以無源二端網絡也可以稱為無源一端口網絡，有源二端網絡也可以稱為含源一端口網絡。如下圖15-2所示，一端口網絡只有一個端口a-b，以供與外電路連接，而二端口網絡有兩個端口1-1’和a-b，四個接線端。
我們上次學習的是疊加原理、即疊加定理的相關知識，簡而言之就是對電路中的各個獨立電源進行分開處理，然后再對各個分電路進行電壓、電流的疊加。而這次我們接著學習的是戴維南定理，說白了就是電路的等效變換。
提到電路的等效變換，大家會不會聯想起什么呢？其實我們在之前就已經學過電路變換的相關知識，那就是電壓源與電流源的等效變換及星形-三角形連接電阻的等效變換，顯然，現在又多了一個戴維南定理。那么，我們開始進入這次的學習分享吧。
對于《電工基礎》，如果能持續學習的，我想到目前為止也必定是累積了不少的知識，特別是電路分析的相關知識，例如支路電流法、網孔電流法、節點電壓法和疊加定理等，這些也是課程的難點所在，想要熟練掌握就離不開練習。
不管是什么方法，萬變不離其宗，其實它們都是在遵循基爾霍夫定律的基礎上演變推理得來的。甚至你們有自己的一套電路分析方法，也不妨讓大家相互學習一下。
磁場媒質的磁導率越大，材料的導磁能力就越好，所以磁感線大多數沿鐵磁物質流通，只有少部分沿非鐵磁物質散播。這就像導電體和非導電體之間，但是導電體和非導電體的導電率之比，數量級可達1016之大，所以電流一般沿著導體流通。
磁場中各點磁感應強度的大小與媒質的性質有關，因此使磁場的計算顯得比較復雜。為了簡化計算，便引入磁場強度這一物理量，它與周圍介質無關。磁場強度用符號H表示，單位是A/m（安/米），它也是一個矢量。
磁導率是一個用來表示磁場媒質磁性的物理量，也就是用來衡量物質導磁能力的物理量，用符號μ表示，單位是H/m（亨/米），其值由煤質的性質所決定。其中H（亨利）是電感的單位，大家可不要忘了哦。
真空中的磁導率是一個常數，用μ0表示，即μ0=4π×10-7H/m。其它任一煤質的磁導率與真空的磁導率的比值稱為相對磁導率，用μr表示，即μr=μμ0。
不同材料的相對磁導率μr相差很大。非鐵磁材料如空氣、木材、玻璃、銅、鋁和絕緣材料等，它們的磁導率可認為等于真空磁導率μ0。而鐵磁材料如鐵、鎳、鈷及其合金、硅鋼片等的磁導率比非鐵磁材料的要高102～106倍。
通過磁場中某一面積的磁感應線數稱為通過該面積的磁通量，簡稱磁通，符號為φ，單位是Wb（韋伯），它是一個標量。磁通還有另外一個單位“麥克斯韋（Mx）"，1Wb=108Mx。從圖17-4中我們不難推出，當平面S與磁感線平行時，此時平面S的磁通量為零。
在前文有提到，磁感線是閉合的，那么，對于封閉面來說，進入該閉合面的磁感應線一定等于穿出該閉合面的磁感應線，所以對于封閉面而言，其通過的磁通量為零。這其實就是磁場的高斯定理，細講起來較為復雜，在此就不多作講解。西門子PLC CPU ET200模塊西門子PLC CPU ET200模塊