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產(chǎn)品簡介
詳細介紹
原裝E+H遠程顯示儀FHX40-A1Bγ能譜測量系統(tǒng)，由鉛室、探頭、主放大器、多道脈沖幅度分析器、高壓電源、低壓電源、打印機等組成。整個測量系統(tǒng)，見下面測量原理框圖(4-1)
圖4-1 γ能譜測量系統(tǒng)原理方框圖
1．探頭(γ能譜探頭)：
該測量系統(tǒng)采用的探測器由Φ75×75的低鉀NaI(TI)晶體、光電倍增管、射級跟隨器等組成。整個探頭部分以及被測樣品均置于鉛室內(nèi)加以屏 蔽。 NaI(TI)探測器將接收的各種不同能量的Y射線，按正比關(guān)系轉(zhuǎn)換成與之對應(yīng)的、不同幅度的電壓脈沖信號，這些信號經(jīng)線性放大器放大以后，輸入到多道脈 沖幅度分析器。
2．多道脈沖幅度分析器；
原裝E+H遠程顯示儀FHX40-A1B實際上是一臺計算機，它將每一個輸入脈沖信號，都按其幅度進行分類，并且分別記錄在相應(yīng)的存貯器內(nèi)。這樣，每輸入一個電壓脈沖，就在該脈沖幅度相對應(yīng)的道址(存貯器)中增加一個計數(shù)，經(jīng)過一定時間后，不同道址中逐步積累起不同的計數(shù)。
因為不同的道址，對應(yīng)不同的脈沖幅度值，而脈沖幅度又正比于γ射線能量。所以，在存器中建立了與能量相對應(yīng)的能譜。這個能譜可以在示波屏上顯示出來，也可以通過終端打印機或繪圖儀將其譜形繪制出來。
3.測理系統(tǒng)的調(diào)整
在γ能譜測量過程中，我們希望核素的γ射線能量與譜儀的道址成線性關(guān)系。另外，為了減少放射性測量的統(tǒng)計誤差和提高測量精度，應(yīng)該盡可能地提高測量樣品的計數(shù)率，因此合理的選擇測量系統(tǒng)的工作參量并將譜儀調(diào)試到*工作狀態(tài)將是十分必要的。
（1）外加高壓的選擇（調(diào)節(jié)）
實驗表明，在一定光通量下的照射下，光電倍增管的陽極輸出電流IA隨外加高壓的增加而逐漸趨于飽和。只要選當?shù)母邏海梢允构怆姳对龉芄ぷ髟诰€性區(qū)域。
調(diào)節(jié)高壓可以使光電倍增管處于正常的工作狀態(tài)，它可以通過改變高壓穩(wěn)壓電源的輸出，觀察譜儀的輸出波形來完成。一般光電倍增管的正常電壓介于600～900伏之間，在這個區(qū)域內(nèi)，高壓對能量分辨率沒有影響，圖4-2是陽極電流與外加高壓的關(guān)系。
圖4-2 陽極電流與外加高壓的關(guān)系
外加高壓除與譜儀的能量線性有關(guān)以外，還同譜儀計數(shù)率和能量分辨率有關(guān)。盡可能的提高譜儀的計數(shù)率和能量分辨率，對測量巖石樣品來說是十分重要的。圖4-3是高壓與計數(shù)的關(guān)系；圖4-4是高壓與譜儀的能量分辨率的關(guān)系。
圖4-3 外加電壓與計數(shù)率的關(guān)系 圖4-4 外加電壓與能量分辨率關(guān)系
FHX40-A1B(2)放大倍數(shù)的選擇
NaI(TI)探測器輸出的電脈沖信號，一般是比較弱的(只有nmv)，在輸入到多道分析器之前，必須經(jīng)過線性放大器將其放大。實驗表明，對于某一確定能 量的γ射線，改變線性放大器的放大倍數(shù)，在譜儀相應(yīng)的道址上的計數(shù)率也要發(fā)生變化，不同的放大倍數(shù)可以使電壓脈沖增大到不同幅度。因此，調(diào)節(jié)放大倍數(shù)可以 將峰位固定在不同的道址區(qū)。峰道址和半寬度與線性放大器的放大倍數(shù)成正比(其它條件不變化時)，放大倍數(shù)不影響能量分辨率。
圖4-5 放大倍數(shù)與計數(shù)率的關(guān)系 圖4-6 能量刻度線
在測量巖樣自然γ能譜時，為使巖樣中各核素的全能峰都落在譜儀的合適道址范圍內(nèi)，并對應(yīng)盡可能高的計數(shù)率，應(yīng)恰當?shù)剡x擇線性放大器的放大倍數(shù)。
(3)微積分時間常數(shù)的調(diào)節(jié)
微積分時間常數(shù)能夠影響脈沖波形的形狀。這樣，通過調(diào)節(jié)線性放大器的微積分時間常數(shù)，可以獲得較好的能量分辨率和能量線性。微積分常數(shù)過大，能量分辨率變 壞，這同由于T過大，使微積分過程變得緩慢，放大后脈沖比較平緩，致使譜儀甄別過程紊亂的幾率增大造成的結(jié)果。微積分時間常數(shù)不一樣或過小，也會減小信噪 比，因此微積分時間常數(shù)要選得適宜
FHX40-A1B
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